überarbeitet dj2zs 2007
Der Realteil der Impedanz - mit C wird der Imaginärteil zu Null gemacht -
ergibt sich mit dem Term

R_s = omega ^2 * M / (R_r + R_v).

Dabei ist M die Koppelimpedanz der beiden Schleifen, R_r der (kleine)
Strahlungswiderstand der großen Schleife und R_v der Verlustwiderstand.
M ist nicht leicht zu bestimmen, hängt von der Geometrie ab und ist damit konstant.
R_r wächst mit omega ^4, R_v mit Wurzel(omega), so wachsen Zähler und Nenner
mit wachsendem omega und der Wert des Bruches ändert sich nicht so stark, wie
man es erwartet, wenn omega sich bespielsweise verdoppelt.

Zahlenbeispiel:

bei den Frequenzen    4,    6,    9,   15 und    24 MHz ergeben sich diese
Werte für R_s:      130,  181,  167,   82 und    29 Ohm. Der Wert von S ist auf
den ersten drei Frequenzen (mehr als eine Oktave!) in etwa gleich. Durch Ändern
der Koppelschleife (Größe und Anordnung) kann nun eine Welligkeit s nahe 1 erzielt werden,
denn damit wird M geändert.
Somit ist Anpassung über einen großen Bereich allein durch Variation des Wertes
der Kapazität C erreichbar.

In den IEEE TAP 1/1986 ist ein Artikel, von dem ich die Theorie und das Zahlenbeispiel
entnommen habe. Theorie und Praxis sind in guter Übereinstimmung, Simulation
mit MININEC oder NEC bestätigt praktische Erfahrungen.
Zuletzt ein Tip: die Schleife kann bis zu 0,35 lambda Umfang haben, das bringt
mehr eta und dB.